Figure 7b Muestra la evolución del espesor medio (dimensión menor) y el diámetro (dimensión principal) de la fase Δ precipita a 700 ◦c en función del tiempo. El grosor y el diámetro demuestran una tendencia similar, con un aumento rápido inicial seguido de un aumento gradual. Al final del tratamiento térmico, el grosor medio y el diámetro son 34 ± 2nm y 154 ± 7nm, respectivamente. Estos valores son significativamente más pequeños que los valores adquiridos a partir de la AM IN625 después de 10 h a 870 ◦c, dónde&#-101; El grosor medio y el diámetro son 52 ± 5nm y 961 ± 94nm, respectivamente [21], apuntandonuevamente a cinética de precipitación significativamente más lenta a 700 ◦c. En el contexto del tratamiento de calor de estrés residual típico, después de un tratamiento térmico de un-hour a 870 ◦c, el grosor medio y el diámetro son 45 ± 4nm y 424 ± 40nm, respectivamente [21]; Después de un tratamiento térmico de doshour a 800 ◦c, el grosor medio y el diámetro, dependiendo de la condición de construcción, varía entre 61nm a 77nm y 416nm a 634nm, respectivamente [24]. En otras palabras, un tratamiento térmico de alivio de estrés a 700 ◦ C durante hasta 10 h Resultados de 10 h en Δ Fase Precipitados significativamente más pequeños que los desarrollados durante el tratamiento de calor de estrés residual típico de AM 625

   

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\\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n vale la pena señalar que el troquelamiento continuo de las precipitaciones de fase Δ observadas en 870 ◦cno fue evidente a 700 ◦c, sugiriendo la estabilidad contra el engrasamiento significativo a 700 ◦c, que posiblemente se debe a la estabilización proporcionada por la energía elástica de la Campo de tensión rodeado por los precipitados [49]. Este limitado crecimiento de las precipitaciones de fase Δ durante el tratamiento térmico largo a 700 ° C es significativo porque la fase Δ overgrown conduce a la cepa de fractura reducida [50]. Además, una revisión reciente muestra que el envejecimiento directo a 700 ° C para 24 h también conduce a los UTs más altos (1222 MPa) y la resistencia al rendimiento (1012 MPa) para AM IN625, lo que sugiere que la formación de precipitados más pequeños sirve para mejorar el mecánico. fuerza [51]. \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n Comparado con la cinética informada previamente en 800 ◦c y 870 ◦c, observamos una precipitación significativamente más lenta de la precipitada de fase Δ a 700 ◦c en AM IN625 . Para racionalizarnuestras observaciones, utilizamos cálculos termodinámicos para comprender la cinética de precipitación. \\ N \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n Simulaciones, asumimos que todos los precipitados son esféricos. También asumimos que lanucleación ocurre en las dislocaciones porque la interfaz pre \\nexisting ayuda a reducir la barrera de energía superficial de lanucleación [52]. Durante el procesamiento de AM, los ciclos de estrés residual de la compresión inducidos por las condiciones localizadas, extremas de calefacción y refrigeración causan una distribución heterogénea de las densidades de dislocación locales [53]. Consistente con el trabajo anterior [33], asumimos que la densidad de dislocación es ≈5 × 1011 M-2. Esta densidad de dislocación corresponde a una densidad del sitio denucleación de ≈1021 M-3. Para la simulación de precipitación, consideramos Δ, γ 00, MC carburo, μ y precipitados σ, con la fase de matriz que es γ. Asumimos que las energías interfaciales son 20 MJ \\ NM2, 55 MJ \\ NM2, 60 MJ \\ NM2, 200 MJ \\ NM2, y 200 MJ \\ Nm2 para el γ \\nγ 00, γ \\nδ, γ \\nmc, γ \\n μ, y las interfaces γ \\nσ, respectivamente. Más detalles sobre la simulación se pueden encontrar en elsewher \\n \\n \\n101; [33]. \\ N \\n \\n \\n \\n \\n \\nas El resultado de la micrasegregación, la composición entre las regiones interdedríticas vecinasno es uniforme. Las mediciones de SEM anteriores han demostrado que el espaciado secundario del brazo dendrítico de la AS \\ NFABRICATED AM IN625 es ≈300 NM [19]. La simulación de DICTRA muestra que la microsegregación se limita a ≈20nm de los centros interdedríticos [33]. En otras palabras, la composición promedio representa una buena aproximación para una composición redistribuida. La Figura 8 muestra la comparación entre los resultados experimentales y las predicciones TC \\ NPRISMA con la composiciónnominal. Dado que asumimos una forma esférica para los precipitados en la simulación, convirtimos el tamaño de plaquetaria observado en un radio de giratorio (RG) para comparación directa después de RG2 \\ N R2 \\ N2 \\ N D2 \\ N12, en adelante \\ N \\ N101; R y D representa una \\ Nhalf del diámetro y el grosor según lo informado en la Figura 7B, respectivamente. La Figura 8A muestra que el radio \\ NPredicto del modelo y el RG medido efectivo siguen una tendencia cinética similar con el radio simulado ligeramente más pequeño que el valor experimental, según lo reflejado por el RG. Cuando simulamos la reacción de precipitación con una composición ajustada a la región interdedrítica enriquecida,nuestras simulaciones predicen un precipitados ligeramente más grandes con una escala de tiempo cinética similar. Por lo tanto, se espera que se espera que un promedio ponderado de los radios precipitados simulados asociados con las regiones y dendritas interdedríticas sean más cerca de los valores experimentales. La Figura 8B muestra que la fracción de volumen \\ndependiente de tiempo simulado y la fracción de volumen experimental, adquirida después de un protocolo detallado anteriormente, tienen una tendencia similar, excepto que el valor experimental es menor por un factor de ≈5. Esta discrepancia es similar a los resultados previamente informados adquiridos a 800 ◦c y 870 ◦c. Varios factores podrían contribuir a la diferencia cuantitativa, incluida la geometría esférica asumida de los precipitados, la densidad de dislocación y una temperatura \\ndependencia de la energía interfacial. A pesar de estas reservas,nuestros resultados representan todavía una buena concordancia entre las simulaciones y experimentos dado el carácter aproximado de las simulaciones. \\ N \\n \\n \\n \\n \\n \\nFigure 8. (a) Una comparación entre el calculado (simulado) El radio y el radio medio experimental de giration de la fase Δ precipitan a 700 ◦c en función del tiempo de recocido. Aquí, asumimos una morfología esférica para los precipitados para la simulación. En consecuencia, calculamos el radio de giratorio de las precipitaciones de fase de plaquetas en función de los valores experimentales reportados en la Figura 7B. (b) una comparación entre la fracción de volumen calculada y experimental de la fase Δ precipita a 700 ◦c en función del tiempo \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n \\n